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第1056节（第2页）
这些都是徐云穿越前已经有了很强的定式结果，以至于徐云这种非气象领域的人都能随手拿出来做释义。
当然了。
由于专业壁垒的缘故，徐云对于涡度的了解到这里也差不多就完了。
至于再进阶的相当位温、假相当位温、潜热、感热、辐射这些概念……
你想让徐云解释一下它们的含义倒是没什么问题，但再深入的推导就纯属痴心妄想了。
不过没关系。
到了眼下这一步，叶笃正显然已经进入了‘悟道’的状态。
以这位华夏现代气象学主要奠基人的能力而言，剩下的环节哪怕不需要徐云帮忙，他一个人多半也能搞定。
更别说他的边上还有陶诗言这位天气动力学的顶尖大佬存在呢。
因此很快。
叶笃正便开始自己推导起了后续步骤。
“温度的支配方程是dt／dt=α▽^2t……”
“那么温度场的方程自然就是dt／dt=at／at＋uat／ax=α▽^2t……”
“根据流体静力平衡和温度直减率可得……”
“诗言兄，你觉得这里改成分段函数转折点压强如何？”
“正合我意……”
二十多分钟后。
叶笃正在纸上写下了另一道算式：
d／dt（w^2／2）=wiwjsij－v（▽xw）^2＋v▽·[wx（▽xw）]。
而在见到这道算式的时候。
徐云裹在绷带下的表情也随之一松。
呼……
他的任务算是完成了……
想必聪明的同学也看出来了。
没错！
叶笃正此时写出来的式子，正是涡度拟能方程。
它来自上头对流导数与w的标量积，是对于定域分布的涡度。
其中最右边的散度项通常积分为零，和脑子一样不太需要。
右边剩下的两项分别对应通过涡线拉长产生涡度拟能，以及因为粘滞力损耗的涡动拟能。
从这个式子可以直观看出涡动拟能就像力学能量一样，可以被摩擦力耗散掉。
这个公式在后世讨论湍流的时候会被反复提及，算是一个标识型的公式。
更重要的是……
众所周知。
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